维里系数

实际气体状态方程级数展迫走开式中的诸系数。它描述实际气体对理想气体偏来自离的程度。R.玻意耳在1662年由实验上发现，当温度固定时气体的压强和体积的乘积是一个常数，常数C的值同温度有关。

• 中文名 维里系数
• 表达式 pV=A+Bp+Cp^2+Dp^3+...
• 提出者 R.玻意耳、E.马略特
• 提出时间 1679年
• 应用学科 统计物理学

正文

　　1679年E.马略特也得到了这个结论，式(1)称为玻意耳-马略特定物企自精律。但是，之后许多实极烟验表明,气体的性质都在不同程度上偏离玻意耳-马略特定律，压强越低，这种偏离越小，只有当压强趋近于零的极限情形下，玻意耳-马略特定律才是完全正确的。这种气体称为理地论格构法太磁手仅想气体。一般情况下，实际气体的性质接近理想气体，而在压强趋于零时完全变为理想气体。

　　为了描述实际气体，H.开默林-昂内斯于19来自01年把一摩尔的实际气体状态方程表示成

　　pV=A+Bp+Cp^2+Dp^3+……， (2)

　　或

　　pV=A+B'/V+C'/V^2+D'/V^3+……。 (3)

　　360百科上述A、B、C、D、…或A、B'、C'、D'、…就分别称龙为第一、第二、第三、第四律活走植、……维里系数，它们攻都是温度的函数。当压强趋于零(或体积趋于无穷大)时,A=RT(R是摩尔气体常数)，于是上面两式就变成玻意耳-马略特公式。各个维里系数都可由实验测定。实验表明，维里系数A、B、C、D、…或A、B'、C'、D'、…依次减小得很快，在实际应用上只需前两、三项就够了。

　　统计物理学认为，实际气体对理想气体的偏离是由于粒子之间的相互作用引起的。应用统计方法可以研究非理想气体的性质。先把巨配分函数的对数展成级数，再根据它同压强、温度和体积的关系即可求得级数形式的实际气体物态方程。这种方法适合于温度不太低或密度不太高的系统，也就是说适用于对理想气体稍有偏离的气体系统，并只考虑粒子间的二体相互作用。由此可以得到压强p按比容的倒数1/织缺奏v的维里展开这就是实际气体的状态方程式,是压强按粒子数密度(即1/υ)的幂级数展开式。式中b1、(-b2)、(4b2-2b3)、为第一、第二、第三、第四、……维里夫未审垂多盾界率弱英才系数，它们是同集团积分bι(V,T)(l=1,2,3,…集团中的点数)在V趋于无穷大时的极限值沉流协编家位换弱婷地斤b1、b2、b3、b4、…相联系的(见集团展开)。